Распределенные джозефсоновские переходы

Слайд #1

* * Распределенные джозефсоновские переходы Для того чтобы цепочка контактов моделировала распределенный переход должен быть выполнено условие что возможно, если мал поток внешнего поля через ячейку и мала полная индуктивность ячейки где

Слайд #2

* Распределенные джозефсоновские переходы Уравнение для распределенной фазы (х) где линейные плотности токов, с размерностью [A/м] Изменение фазы на длине dx равно: Здесь t =2 + ti – расстояние между электродами, “видимое” внешним магнитным полем Ве, а погонные индуктивности электродов с размерностью [Гн/м] (1) (2)

Слайд #3

* * Распределенные джозефсоновские переходы Образуя из (2) вторую производную фазы по координате, получим с учетом (1) где - джозефсоновская глубина проникновения -погонная плотность критического тока (3) Переписав определение в виде Замечаем, что это та длина, на которой приведенная индуктивность ячейки становится сравнимой с 1 и существенны эффекты самоиндукции

Слайд #4

* Распределенные джозефсоновские переходы Уравнение для фазы (3) требует граничных условий, следующих из (1) и (2) (4)

Слайд #5

* Распределенные джозефсоновские переходы Кроме граничных условий для решения уравнения (3) необходимо уравнение для джозефсоновского тока J: где R0 [Ом м]– погонное сопротивление перехода (5) Найдем значение для перехода типа “сэндвич” Если - индукция поля в зазоре, то

Слайд #6

* Распределенные джозефсоновские переходы Стационарные состояния Узкие переходы, джозефсоновский ток не может существенно влиять на фазу если распределенного тока Je нет, есть только поле (или краевой ток) Из граничных условий Для тока через переход имеем нули

Слайд #7

* Распределенные джозефсоновские переходы Стационарные состояния Широкие переходы Размер вихря по ос Х порядка по оси У (6) (7) (8)

Слайд #8

* Распределенные джозефсоновские переходы Стационарные состояния Критическое поле HC1 Свободная энергия перехода длиной w, шириной w’ на единицу длины по направлению поля (вдоль размера w’ в системе СГС) где поскольку Во внешнем поле H0 потенциал Гиббса на единицу длины одного вихря

Слайд #9

* Распределенные джозефсоновские переходы Стационарные состояния меняет знак при и вихри проникают в переход На языке токов, эквивалентных полю, этот результат можно представить следующим образом: Граничные условия (4) можно записать в виде Тогда (8) является решением уравнения (3), причем из равенства поля вихря на краю перехода (х=0) полю от внешнего тока получаем Т.е.