Электрическое поле в вакууме

Слайд #1

ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ

Слайд #2

1. Электромагнитное поле. Электрические заряды. Закон сохранения заряда. Электромагнитное поле является одной из форм материи и обладает массой, энергией, импульсом и т.д., как и вещество. Электрическое поле создается электрическими зарядами и изменяю щимися магнитными полями и передает действие электрических сил. Магнитное поле создается движущимися электрическими зарядами и изменяющимися электрическими полями и передает действие магнитных сил.

Слайд #3

Электрический заряд - неотъемлемое свойство заряженных элемен тарных частиц. Заряженная частица не может «потерять» заряд так же, как она не может «лишиться» массы. Закон сохранения электрического заряда: если система является замкнутой , то полный электрический заряд системы (алгебраическая сумма положительных и отрицательных зарядов) сохраняется: q1 + q2+ ... + qn = const Любой другой электрический заряд является дискретным: он состоит из целого числа элементарных зарядов q = ±|е| N, где N - целое (1, 2, 3 ...) положительное число.

Слайд #4

2. Закон Кулона Количественно взаимодействие неподвижных точечных зарядов опре деляется законом Кулона Согласно закону Кулона, электрическая сила, с которой точечный за ряд q1 действует в вакууме на точечный заряд q2, пропорциональна произведению зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстоя ния между ними и направлена по прямой, соединяющей заряды: Модуль силы F12 равен: где r - расстояние между зарядами.

Слайд #5

3. Напряженность электрического поля   Каждый заряд создает в окружающем пространстве электрическое по ле (ЭП) и через него действует на другие заряды. Электрический заряд, которым создается ЭП, называется точечным зарядом q. Электрический заряд, с помощью которого обнаруживается и исследуется электрическое поле, на зывается пробным зарядом. Это точечный положительный заряд. Обозначим пробный заряд символом q0. Силовой характеристикой ЭП является напряженность электрического поля.

Слайд #6

Модуль вектора напряженности поля точечного заряда равен Единицы измерения напряженности [В/м или Н/Кл] Принцип суперпозиции: результирующая напряженности ЭП равна векторной сумме напряженностей, созданных каждым зарядом в отдельности. Подставим в формулу для напряженности:

Слайд #7

Слайд #8

4. Потенциал электростатического поля Пусть точечный положительный заряд q перемещается на расстояние dl в электрическом поле. На заряд действует поле с силой F, составляю щей угол α с направлением движения. При этом совершается эле ментарная работа dA = F dl cos α Но F = q0E, где E - напряжен ность поля. Следовательно, dA = q0E dl cosa = q0Edr Работа электрического поля не зависит от формы пути, по которому происходит движение заряда q, а зависит только от начального и конечно го положений передвигающегося заряда, а так же от заряда, создающего поле. При движении заряда по замкнутому пути работа равна ну лю. Поля, в которых работа по любому замкнутому контуру равна нулю, называют потенциальными.

Слайд #9

Отношение потенциальной энергии к пробному заряду называют потенциалом: Потенциал – это энергетическая характеристика электрического поля. Учитывая, что потенциальная энергия: Работа электрического поля равна разности потенциальной энергии: или получим или

Слайд #10

Эквипотенциальная поверхность – это поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал. Эквипотенциальные поверхности имеют следующие свойства: 1. Работа при перемещении заряда между любыми точками одной и той же эквипотенциальной поверхности равна нулю: 2. Вектора напряженности перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям. Действительно, т.к. работа определяется по формуле: Так как

Слайд #11

5. Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля При перемещении заряда q из точки 1 в точку 2 силы поля совершают работу, которая может быть выражена: или Приравняв правые части и сократив на q, получим Так как потенциал может изменяться и вдоль осей у и z, то следует пи сать частную производную Для нахождения вектора по его проекциям необходимо каждую про екцию умножить на единичный вектор соответствующей оси и затем сло жить полученные векторы:

Слайд #12

или Напряженность в каждой точке электростатического поля равна по абсолютной величине и противоположна по направлению градиенту потенциала в этой же точке.

Слайд #13

6. Поток вектора напряженности Единица потока вектора напряженности электростатического поля В∙м.

Слайд #14

7. Теорема Остроградского-Гаусса Определим поток вектора напряженности через замкнутую сфери ческую поверхность, в центре которой находится положительный точечный заряд Q. Силовые линии из точечного положительного заряда исходят радиально, т.е. направлены перпендикулярно к поверхности сферы Силовые линии из точечного положительного заряда исходят радиально, т.е. направлены перпендикулярно к поверхности сферы Напряженность поля в любой точке по верхности сферы радиуса r одинакова и равна Поток напряженности

Слайд #15

Теорема Остроградского-Гаусса: поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на электрическую постоянную.

Слайд #16

8. Применение теоремы Остроградского-Гаусса Если заряд Q протяженный, его разбивают на элементарные порции dQ, которые можно считать точечными. Заряд, распределенный по объему, поверхности и линии, называют объемным, поверхност ным, линейным. линейная плотность заряда – это заряд, приходящийся на единицу длины: объемная плотность заряда – это заряд, приходящийся на единицу объема:

Слайд #17

8.1 Напряженность электрического поля равномерно заряженной сферы Пусть общий заряд сферы радиуса R равен Q. Поскольку она заряжена равномерно, то поле, окружающее ее, обладает сферической симметрией: его напряженность будет иметь в каждой точке направление радиус-вектора. Определим напряженность в некоторой точке А, расположенной на расстоянии r от центра сферы. Проведем мысленно через эту точку сферическую поверхность (радиуса r). Поток напряженности через эту поверхность По теореме Остроградского-Гаусса поток напряженности равен: Следовательно, В точках, для которых расстояние меньше R, электрическое поле отсутствует, т.е. напряженность равна нулю, т.к. внутри сферы нет зарядов.

Слайд #18

8.2 Напряженность поля объемно заряженного шара Пусть шар радиуса R с общим зарядом Q заряжен равномерно с объемной плотностью ρ Для напряженности поля вне шара получится тот же результат, что и для равномерно заряженной сферы. Внутри же шара напряженность поля будет другая. Напряженность поля вне равномерно заряженного шара описывается формулой Напряженность внутри заряженного шара изменяется линейно с расстоянием r согласно выражению

Слайд #19

8.3 Напряженность поля равномерно заряженной бесконечной плоскости Поток вектора напряженности сквозь боковую поверхность цилиндра равен нулю, а полный поток сквозь цилиндр равен сумме потоков сквозь его основания Напряженность поля на любых расстояниях одинакова по модулю, иными словами, поле однородно

Слайд #20

8.4 Напряженность поля двух параллельных, бесконечных, разноименно заряженных плоскостей На рисунке верхние стрелки соответствуют полю от положительно заряженной плоскости, нижние — от отрицательной плоскости. Слева и справа от плоскостей поля вычитаются (линии напряженности направлены навстречу друг другу), поэтому здесь напряженность поля Е = 0. В области между плоскостями Е = Е+ + Е- Результирующая напряженность или

Слайд #21

8.5 Напряженность поля вблизи равномерно заряженной нити (равномерно заряженного бесконечного цилиндра) Пусть нить длиной L несет равномерно распределенный на ней заряд Q. Напряженность на расстоянии r от бесконечно заряженной нити равна:

Слайд #22

Проводники и диэлектрики в электрическом поле

Слайд #23

В зависимости от способности проводить электрический ток все вещества делятся на проводники, диэлектрики (изоляторы) и полупроводни ки. Проводники - это вещества, хорошо проводящие электрический ток. В таких веществах имеются свободные носители заряда, концентра ция которых может достигать 1029 м-3. Проводниками являются металлы, электролиты, расплавы, ионизованные газы, плазма и др. Диэлектрики - это вещества, плохо проводящие электрический ток. При не слишком высоких температурах и при не очень сильных полях диэлектрики проводят ток в 1015 - 1020 раз хуже, чем проводники. Свобод ных носителей заряда в диэлектриках почти нет. Диэлектриками являются газы при обычных условиях, многие чистые жидкости, слюда, фарфор, мрамор и др. Полупроводники - это вещества, которые по своей способности проводить ток занимают промежуточное положение между проводни ками и диэлектриками. К ним относятся некоторые химически чистые элементы (кремний, германий, селен и др.) и многие химические соедине ния.

Слайд #24

1. Диполь. Поляризация диполя Электрический диполь – система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов (+Q, -Q), расстояние между которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля.

Слайд #25

У некоторых диэлектриков (Н2О, NH3, SO2, СО и др.) молекулы имеют асимметричное строение: центры «тяжести» отрицательных и положительных зарядов у них не сов падают. Таким образом, эти молекулы в отсутствие внешнего электриче ского поля обладают дипольным моментом. Их называют полярными мо лекулами. При отсутствии внешнего поля дипольные моменты полярных молекул вследствие теплового движения ориентированы в пространстве хаотично и их суммарный момент равен нулю. Но если такой диэлектрик поместить во внешнее электрическое поле, то силы поля будут стремиться повернуть диполи вдоль поля, в результате чего на поверхности диэлектрика появляются электрические заряды и возникает отличный от нуля результирующий дипольный момент. Это явление носит название поляризацией диэлектрика. Поляризацией диэлектрика называется процесс ориентации диполей или появление под воздействием электрического поля ориентированных по полю диполе

Слайд #26

Другие диэлектрики (N2, Н2, О2, СО2, СН4 и др.) имеют симмет ричное строение молекул. У них центры «тяжести» положительных и от рицательных зарядов в отсутствие внешнего электрического поля совпа дают. Их дипольный момент в силу этого равен нулю. Такие молекулы на зывают неполярными. В электрическом поле вследствие деформации электронных обо лочек атомов, образующих молекулу, происходит разделение центров положительного и отрицательного зарядов, вследствие чего молекула поляризуется и приобретает дипольный момент. В электрическом поле оси таких молекул также ориентируются по полю тем более интен сивно, чем больше напряженность поля. Однако отделить положитель ный заряд от отрицательного у диэлектрика нельзя; если разделить его на две или не сколько частей, то на концах каждой части обнаружится электризация противополож ного знака, которая исчезает после прекра щения действия поля.

Слайд #27

Поляризация диэлектриков ослабляет в ε раз электрическое поле в них. Относительная диэлектрическая проницаемость ε есть величина безразмерная она количественно характеризует свойство диэлектрика поляризоваться в электрическом поле.

Слайд #28

2. Проводники в электрическом поле Под влиянием электрического поля свободные электроны проводника начнут перемешаться против поля. В результате одна часть поверхности проводника зарядится отрицательно, а другая, на которой окажется недостаток электронов - положительно. Это явление называется электростатической индукцией. Индуцированные заряды создают внутри проводника свое собственное поле, которое, очевидно, будет направлено противоположно внешнему полю, первоначально пронизывающему про водник. Перераспределение зарядов будет происходить до тех пор, пока внешнее поле внутри проводника не с компенсируется собственным полем индуцированных зарядов. При этом перераспределение зарядов прекратит ся и поле внутри проводника станет равным нулю. Таким образом, внутри проводника, помещенного в электрическое поле, поле отсутствует. Это оз начает, что все точки проводника имеют одинаковый потенциал, т.е. что проводник является эквипотенциальным телом, а поверхность его является эквипотенциальной поверхностью. Электрическое поле вблизи краев и острых выступов проводника может быть столь сильным, что оказывается способным ионизировать моле кулы воздуха. Возникает явление, называемое стеканием зарядов.

Слайд #29

При сообщении уединенному проводнику заряда q его потенциал изменяется на Δφ. Опыт показывает, что между q и φ всегда су ществует прямо пропорциональная зависимость Емкость уединенного проводника зависит от его размеров и формы, но совершенно не зависит от материала проводника, массы, его агрегатного состояния и температуры. За единицу электроемкости уединенного проводника в СИ прини мают электроемкость такого проводника, потенциал которого изме няется на 1 В при сообщении ему заряда в 1 Кл. Эта единица емкости называется фарадой: 1 Ф=1 Кл/1 В

Слайд #30

3. Конденсаторы Приборы, способные накапливать заряд, называют конденсаторами. Чтобы электроемкость С проводников не зависела от окружающих тел, нужно обеспечить наличие поля только между этими проводниками. Достигается это путем придания проводникам формы либо двух близко расположенных парал лельных пластин, либо двух коаксиальных цилиндров, либо двух концен трических сфер и сообщения им равных по величине и противоположных по знаку зарядов. Системы, состоящие из двух разноименно заряженных проводников, расстояние между которыми значительно меньше их линейных раз меров, называются конденсаторами. Форма обкладок определяет название конденсатора: плоский, цилиндрический, сфе рический и т.п.) Зарядом конденсатора называют абсолют ную величину заряда одной из обкладок.

Слайд #31

Электроемкостью конденсатора называется физическая величина численно равная отношению заряда конденсатора к абсолютной величине разности потенциалов между его обкладками: Емкость конденсатора зависит от формы, размеров н взаимного расположения обкладок и от проницаемости ε диэлектрика между обкладками.

Слайд #32

4. Соединение конденсаторов - при параллельном соединении конденсаторов емкость равна сумме емкостей конденсаторов или

Слайд #33

При последовательном соединении заряды, всех обкладок будут одинаковыми по величине и равными Q, а разность потенциалов Емкость такой батареи

Слайд #34

5. Энергия заряженного конденсатора